由于非密封同軸電纜在特定應用中的特定領域覆蓋范圍內具有明顯的優(yōu)越性，因此它已廣泛用于通信領域。著泄漏技術的不斷發(fā)展，泄漏同軸電纜的應用逐步發(fā)展，以實現寬頻帶。

　　此，已經提出了一種擴展具有泄漏的電纜的頻帶的方法。要原因是漏泄同軸電纜的輻射方向理論。
　　過一系列計算，可以分析產生泄漏電纜的單模輻射的條件。出了一種加寬傾斜槽的開槽電纜頻帶的方法。有用于超寬帶通信的泄漏的同軸電纜的設計是重要的。軸泄漏電纜;輻射模式;空間諧波;單模輻射;頻帶擴展簡介漏泄同軸電纜是一種用于移動通信系統(tǒng)的導波結構，用于替換天線以改善給定區(qū)域內的電磁場強度。

　　可用于一般通信天線難以使用的區(qū)域，特別是在離散天線不能提供足夠的現場覆蓋的移動通信系統(tǒng)中，例如隧道，礦井，地下建筑物，購物中心或其他難以觸及電磁波的區(qū)域。廣泛應用于微波通信，航空航天，造船等領域。然人口對封閉現場通信質量的要求正在穩(wěn)步提高，但非密封同軸電纜的范圍將進一步擴大。入20世紀90年代后，泄漏的同軸電纜在更寬的寬帶方向上擴散[1]，因此延長漏泄同軸電纜帶的問題成為主要方向未來的研究。
　　漏的同軸電纜（泄漏的同軸電纜）通常稱為泄漏電纜或電纜。結構與普通同軸電纜的結構基本相同，不同之處在于它基于特定的電磁理論。軸電纜的外導體表面上周期性或周期性地設置一系列開槽孔，礦用電纜每個槽相當于電磁波輻射源，可在垂直方向上發(fā)出均勻穩(wěn)定的電磁場。線電波[2]。所周知，它主要由內導體，絕緣體和具有周期性槽的外導體組成。密封同軸電纜具有傳輸線和輻射天線的雙重特性。此，它不僅可以在其軸向上傳輸電信號，而且可以在其徑向方向上發(fā)射電磁波。作原理是橫向電磁波通過同軸電纜從發(fā)射端傳輸到電纜的另一端。電纜的外導體完全封閉時，電纜傳輸的信號完全與外界隔離，電纜外沒有電磁場或者沒有測量電磁輻射。樣，外部電磁場不會影響電纜內部的信號。而，在電纜中傳輸的一些電磁能量通過形成在同軸電纜的外導體中的槽傳輸到外部環(huán)境。似地，外部能量也可以在電纜內傳輸。導體上的槽在電纜內部的電磁場和外部電波之間產生耦合。射模式理論電纜輻射輻射模式泄漏同軸電纜根據能量與外部空間耦合的機理可分為輻射型和耦合型兩種類型。們的幾何結構不同。里主要研究輻射式泄漏電纜的輻射模式。向泄漏的同軸電纜意味著在外導體中形成的槽的間隔與導致同相信號在槽處重疊的波長（或半波長）相當。槽的周期設置為P，泄漏電纜的分裂結構和柱坐標如圖1所示。1泄漏電纜的狹縫結構和圓柱坐標的周期槽是用于耦合電纜內部傳輸的一小部分能量，在電纜外部形成表面波或輻射波，以及它們在z方向上的傳播規(guī)律傳播導波在體內基本相同。

　　果使用電纜周圍的電場強度，則可以表示如下：其中：電纜導體中引導波的縱向傳播常數，引導波的衰減系數和電纜中介質的相對介電常數。間因素被省略。程中的函數與徑向傳播常數和徑向和周向參數有關，忽略了縱向衰減的影響，折痕后的總周期函數。Floquet定理使得有可能知道，在無限長的周期結構中，每個周期的相應點處的場僅僅由復常數系數不同，因此等式（1）必須是周期的周期函數，這是在傅立葉系統(tǒng)中開發(fā)的。列片材是：其中：（3）表明在周期性分裂的同軸電纜[3]周圍存在無數個空間諧波分量，這類似于導波結構中的傳播模式，所以這被稱為模式。單模輻射產生的電磁波的徑向傳播常數和縱向傳播常數滿足以下關系：其中c是自由空間中電磁波的傳播速度。有當能夠產生輻射波時，才能使用等式（7）獲得空間諧波模式圖案，如圖4所示。2.此時，他開始以-1模式進入輻射區(qū)，此時-1空間諧波向外發(fā)射，直到第2和第2模式開始輻射。時，電磁波呈表面波的形式，此時，高階輻射開始出現[4]，高階空間諧波向外輻射。常，頻率范圍內只有諧波輻射-1（，）;該頻率范圍內的輻射稱為單模輻射。（2）所示，此時的單模輻射帶在2和2之間，帶寬為。于高階輻射的最高次諧波相互干擾，電磁場的強度會急劇波動。果可以抑制高階輻射區(qū)域的高次諧波，則單模輻射帶將增加。斜傾斜開槽電纜的傾斜方法在傾斜開槽電纜的情況下，接收天線主要接收其輻射的垂直偏振分量，這里只是電磁場的垂直分量[5]。據上述單模輻射產生條件，可以知道當頻率超過單模輻射發(fā)生的頻率范圍時，會發(fā)生高次諧波輻射和諧波輻射。階會干擾一次諧波的輻射場，導致泄漏。著電纜消失的波是嚴重的[6]。此，為了擴大單模輻射的帶寬，有必要去除空間諧波輻射帶寬-1中的高次諧波，抑制階數越大，帶寬越大很寬通過打開電纜外導體上的一系列新位置，然后通過調整新舊位置之間的位置來消除相應的高次諧波，可以消除高次諧波[7]。斜槽漏電纜為例，研究頻帶擴展的具體方法：首先在原槽附近添加一個新槽，然后指示新槽的相反傾斜度和z軸。3顯示。時，其Z周期函數如下：從式（8）可以看出，當m = -2，-4，-6 ...時，偶數階模式為0也就是說，已經消除了偶次諧波。后，如圖（2）所示，如果可以抑制-3次諧波，則單模輻射帶將變?yōu)椋ㄔ谌コ摼€場中的高次諧波之后），帶寬將被擴展。面將具體描述去除三次諧波以獲得其帶擴展的方法。上所述，我們知道要消除-3次諧波，我們需要在圖3結構中的槽附近打開一系列新空間。這種情況下，我們可以表示方向上的周期函數Z由原始插槽生成。與等式（2）相同，并且新的表示可以由以下等式表示：顯然，只要它為零，就可以抑制m個更高階的空間諧波。時，從公式（13）可知，當m = -3時，則。
　　此，為了消除-3次諧波，必須根據初始結果添加新的時隙，并且新時隙和初始時隙之間的距離必須滿足等式（13）的關系。就是說，該組移動到右側。方法可以準確有效地去除最高次諧波，增加單個輻射帶的帶寬。開槽之后獲得的結構在圖2中示出。4.圖4去除-3模式的傾斜槽泄漏電纜結構此時的總周期函數是：從等式（14），當m = -3時，分量-3為0且使用-3模式。被移除，單模輻射帶變?yōu)?，帶寬是原始帶寬的四倍，并且?guī)捲跀U展之前大大延長。以想象，如果槽的數量繼續(xù)增加，則單模輻射的帶寬將繼續(xù)增加。是，不能無限制地增加插槽的數量。為，當一個周期中的位置數量太大時，它們之間的距離非常小，這導致它們之間的干擾增加，因此泄漏的同軸電纜不能傳輸信號[8]。]。外，由于電纜介電層的介電常數有限，通過上述方法得到的單模輻射帶不能滿足實際通信的要求。此，如果需要擴展頻帶，則應考慮多模輻射頻帶，通常只要輻射場滿足不超過某些波動的波動范圍，仍可使用多模輻射頻帶。灘。以知道，如果頻帶的頻率比小于所需頻帶，則可以通過改變有序模式波的輻射方向來減小輻射場的波動范圍。應的多模輻射帶可用[9]。
　　論基于輻射模式理論，本文主要研究了傾斜分裂漏電纜的單模頻帶擴展問題，提出了一種擴展傾斜開槽同軸電纜的方法，將用于未來的寬帶泄漏。纜的設計提供了理論依據。
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